開頭先扯些有的沒的，總結一下個人理解
太陽向地球傳遞熱能的方式的熱輻射，人體感受到的熱是熱輻射和熱對流綜合作用的結果，假設忽略熱輻射，那就隻剩下熱對流，是從空氣向人體表面對流傳熱的結果，我們身體內部，就說五臟六腑吧，接受到的熱能是通過熱傳導作用的，從人體表面向內部傳遞的。
當然所有的熱量傳遞的過程都是十分復雜的，涉及到多種熱量傳遞的方式，我們要想精確的求解問題，可以忽略一些影響較小的因素，隻考慮影響較大的因素。
下面正經的部分開始瞭
參考：傳熱學 第五版 陶文銓 編著
下面是西交傳熱學的公開課，與書本是對應的
第一節 基礎知識
- 熱能傳遞的三種方式：
- 熱傳導（heat conduction）
- 熱對流（heat convection）
- 熱輻射（radiative heat transfer）
- 基本參數：
- 熱流量（heat transfer rate）： Phi (W)
- 熱流密度（heat flux）：單位面積的熱流量 q (W/m2 )
- 熱物性參數（thermophysical property）：
- 導熱系數（thermal conductivity）：KXX (W/m K)
- 表面換熱系數（convective heat transfer coefficient）hf （W/m2 K）
另外關於單位 K=C+273.15； /K=/C
- 導熱基本定 Fourie's law of heat conduction
負號代表熱量傳遞方向與溫度升高的方向相反
從困擾我的角度解釋溫度升高的方向（從下圖可以看出，壁面1的溫度大於壁面2的溫度Tw1>Tw2。這裡講的溫度升高的方向就是從Tw2 rightarrow Tw1，與熱流量溫度相反。而不是Tw2溫度逐漸升高）
第二節 三種傳熱方式
一、熱傳導 Fourie's law
固體內部熱量從溫度較高部分傳遞到溫度較低部分。如上圖所示，壁面兩側的溫度分別為Tw1和Tw2，通過壁面的熱量稱為熱流量 Phi 。
Phi=-lambda Afrac{T_{w1}-T_{w2}}{L}=-lambda A frac{partial T}{partial x} (3)
二、熱對流 Newton's law of cooling
流體流過溫度與之不同的固體壁面時，流體域固體間的熱量傳遞過程
Phi= A h_{f} (t_{W1}-T_{f1}) = A h_{f} triangle T (4)
q= h_{f} (t_{W1}-T_{f1}) = h_{f} triangle T (5)
- 分類：
1.起因： 強迫對流、自然對流 （自然對流即流體冷熱部分密度不同引起的；強迫對流即由風機，水泵等引起的壓差所造成）
2.是否發生相變：含有相變的對流，分為沸騰傳熱和凝結傳熱，伴隨著水的氣化和凝華。
三、熱輻射 Stefan-Boltzmann
物體通過電磁波來傳遞能量的形式，可以在真空中傳播。熱輻射伴隨著能量形式的轉換
發射時：從熱能轉化成輻射能； 吸收時： 從輻射能轉化成熱能。
（有待深入研究）
四、算例
傳熱過程
- T_{f1}-T_{w1}=frac{Phi}{A h_{f1}} 熱對流
- T_{w2}-T_{w1}=frac{Phi}{lambda (A/L) } 熱傳導
- T_{f2}-T_{w2}=frac{Phi}{A h_{f2}} 熱對流
T_{f1}-T_{f2}=Phi(frac{1}{A h_{f1}}+frac{L}{Alambda}+frac{1}{A h_{f2}})
第三節 導熱微分方程
滿足熱平衡關系
導入微元的總熱流量+微元內熱源的生成熱=導出微元的總熱流量+微元熱力學能的增量
熱力學能的增量= rho cfrac{partial T}{partial t}
熱源的生熱=Q
三維非穩態導熱微分方程可表示為
rho cfrac{partial T}{partial t}=lambda frac{partial^{2} T}{partial x^{2}}+lambda frac{partial^{2} T}{partial y^{2}}+lambda frac{partial^{2} T}{partial z^{2}}+Q
當導熱系數為常數，可對上式進行改進
frac{partial T}{partial t}=frac{lambda}{rho c} left( frac{partial^{2} T}{partial x^{2}}+ frac{partial^{2} T}{partial y^{2}}+ frac{partial^{2} T}{partial z^{2}} right) +frac{Q}{rho c}
其中，可引入新的參數
熱擴散率（熱擴散系數/導溫系數） k=frac{lambda}{rho c}
導溫系數由上下兩部分組成，上部分導熱系數代表單位時間內單位溫度梯度所需的熱流密度，表示物體傳遞熱量的能力， lambda 越大，傳遞的熱量越高越快。下部分代表物體升高一度所需的熱量， rho c 越小表示物體升溫所需的熱量越少。因此k越大物體傳遞溫度的能力越強，物體內部溫度平衡的越快。
同時，也可以根據求解問題的不同進行改進
1.穩態導熱（與時間無關）： 0=lambda frac{partial^{2} T}{partial x^{2}}+lambda frac{partial^{2} T}{partial y^{2}}+lambda frac{partial^{2} T}{partial z^{2}}+Q
2.穩態無內容熱源：0=lambda frac{partial^{2} T}{partial x^{2}}+lambda frac{partial^{2} T}{partial y^{2}}+lambda frac{partial^{2} T}{partial z^{2}}
第四節 穩態導熱的計算
一、常見邊界條件
常見邊界條件可以分為三類，分別稱為Dirichlet條件、Neumann條件和Robin條件，後兩類分別對應瞭熱傳導和熱對流兩種狀態。
1）規定邊界上的溫度值，對於非穩態導熱
t>0,T_{w}=f_{1}(t)
2)規定瞭邊界上的熱流密度值
t>0,-lambda (frac{partial T}{partial n})_{w}=f_{2}(t)
3）規定瞭邊界上物體與周圍流體間的表面傳熱系數及周圍流體溫度
-lambda (frac{partial T}{partial n})_{w}=h(T_{w}-T_{f})
因此至少要給定兩種以上的邊界條件才能分析，如
不考慮熱對流時，需給定結構一側的溫度，及熱流密度，可以得出另一側的溫度。
或給定兩側的溫度，可以得出熱流密度
在實際的復雜問題中還涉及輻射邊界條件和界面連續條件，在這裡不做介紹。